Q2 et le circuit qui l'entoure forment un oscillateur Colpitts . Cela utilise le fait qu'un transistor dans la configuration de base commune peut avoir un gain de tension de l'émetteur au collecteur. Considérez ce circuit simple:
Lorsque IN est polarisé de sorte que OUT se trouve près du milieu de sa plage, de petits changements de tension dans IN provoquent de grands changements de tension dans OUT. Le gain est en partie proportionnel à R1. Plus R1 est élevé, plus le changement de tension résultant d'un petit changement de courant est important. Notez également que la polarité est préservée. Quand IN descend un peu, OUT descend beaucoup.
Un oscillateur Colpitts exploite ce gain supérieur à l'unité d'un amplificateur de base commun. Au lieu que la charge soit R1, un circuit de réservoir résonnant parallèle est utilisé. Un réservoir résonnant parallèle a une faible impédance, sauf au point de résonance, auquel il a en théorie une impédance infinie. Étant donné que le gain de l'amplificateur dépend de l'impédance liée au collecteur, il aura beaucoup de gain à la fréquence de résonance, mais ce gain tombera rapidement en dessous de 1 en dehors d'une bande étroite autour de cette fréquence.
Jusqu'à présent, cela explique Q2, C4 et L1. C5 alimente un peu la tension de sortie de l'amplificateur de base commun de OUT à IN. Comme le gain au point résonnant est supérieur à un, cela fait osciller le système. Une partie du changement de OUT apparaît à IN, qui est ensuite amplifié pour faire un changement plus important de OUT, qui est renvoyé à IN, etc.
Maintenant, je vous entends penser, mais la base de Q2 n'est pas liée à une tension fixe comme dans l'exemple ci-dessus . Ce que j'ai montré ci-dessus fonctionne chez DC, et j'ai utilisé DC pour l'expliquer parce que c'est plus facile à comprendre. Dans votre circuit, vous devez penser à ce qui se passe en AC, en particulier à la fréquence d'oscillation. À cette fréquence, C3 est court. Puisqu'elle est liée à une tension fixe, la base de Q2 est essentiellement maintenue à une tension fixe du point de vue de la fréquence d'oscillation . Notez qu'à 100 MHz (au milieu de la bande FM commerciale), l'impédance de C2 n'est que de 160 mΩ, ce qui est l'impédance avec laquelle la base de Q2 est maintenue constante.
R6 et R7 pour un réseau de polarisation CC brut pour maintenir Q2 suffisamment près du milieu de sa plage de fonctionnement pour que tout ce qui précède soit valide. Ce n'est pas particulièrement intelligent ou robuste, mais fonctionnera probablement avec le bon choix de Q2. Notez que les impédances de R6 et R7 sont des ordres de grandeur supérieurs à l'impédance de C3 à la fréquence d'oscillation. Ils n'ont aucune importance pour les oscillations.
Le reste du circuit est juste un amplificateur ordinaire et pas particulièrement intelligent ou robuste pour le signal du microphone. R1 polarise le microphone à électret (vraisemblablement). C1 couple le signal du microphone dans l'amplificateur Q1 tout en bloquant DC. Cela permet aux points de polarisation CC du microphone et du Q1 d'être indépendants et de ne pas interférer l'un avec l'autre. Étant donné que même l'audio HiFi ne descend qu'à 20 Hz, nous pouvons faire ce que nous voulons avec le point DC. R2, R3 et R5 forment un réseau de polarisation brut, travaillant contre la charge de R4. Le résultat est que le signal du microphone est amplifié, le résultat apparaissant sur le collecteur de Q1.
C2 couple ensuite ce signal audio dans l'oscillateur. Comme les fréquences audio sont bien inférieures à la fréquence d'oscillation, le signal audio passant par C2 perturbe effectivement un peu le point de polarisation de Q2. Cela modifie légèrement l'impédance de conduite vue par le réservoir, ce qui modifie légèrement la fréquence de résonance à laquelle l'oscillateur fonctionne.
